Фи
Физика
11.11.2022 20:44
Решено

Заряд на обкладках конденсатора меняется по закону q=0,03cos10^5пt(кл). определите значение заряда на обкладках конденсатора в момент времени t=т/8

Лучшие ответы
tarringate
11
4,8(40 оценок)
11.11.2022 18:53

q=0,03cos10^5пt(кл)

  в момент времени t=т/8

q=0,03cos(10^5*pi/8)= 0.03   (кл)

fwooper
2
4,4(56 оценок)
11.11.2022 03:23
1: давление атмосферное=101300 падавление в пруду=2*101300па=202600па по формуле  р=рводы*g*h выражаем h h=p/pводы*g=202600па/1000кг/м3*10н/кг=20,26м  ответ: 20,26м) 2: дано: p=1000 кг/м^3. (плотность воды).v=0.8 м^3. f(a)=? решение: формула силы архимеда: f=v*p*g где p - плотность жидкости, v - объем погруженного в жидкость  тела, g-ускорение свободного падения.считаем: f(a)=1000*10*0,8=8000 н ответ: f(a)=8000н=8кн. 3: f(архимеда)= р(жидкости) v(тела)   g, следовательно  v(тела)=   f(архимеда)/ р(жидкости)* g,   v(тела)=120/800*10= 0,015кг 
19557
0
4,5(40 оценок)
11.11.2022 03:33
Если проводнику сообщить избыточный заряд, то этот заряд  распределится по поверхности проводника. действительно, если внутри проводника выделить произвольную замкнутую поверхность  s, то поток вектора напряженности электрического поля через эту поверхность должен быть равен нулю. в противном случае внутри проводника будет существовать электрическое поле, что к перемещению зарядов. следовательно, для того, чтобы выполнялось условие ,суммарный электрический заряд внутри этой произвольной поверхности должен равняться нулю. напряженность электрического поля вблизи поверхности заряженного проводника можно определить, используя теорему гаусса. для этого выделим на поверхности проводника малую произвольную площадку ds   и, считая ее за основание, построим на ней цилиндр с образующей dl   (рис. 3.1). на поверхности проводника вектор  е направлен по нормали к этой поверхности. поэтому поток вектора  е   через боковую поверхность цилиндра из-за малости dl  равен нулю. поток этого вектора через нижнее основание цилиндра, находящееся внутри проводника, также равен нулю, так как внутри проводника электрическое поле отсутствует. следовательно, поток вектора  е   через всю поверхность цилиндра равен потоку через его верхнее основание ds' :   ,где еn   - проекция вектора напряженности электрического поля на внешнюю нормаль  n   к площадке ds .  по теореме гаусса, этот поток равен сумме электрических зарядов, охватываемых поверхностью цилиндра, отнесенной к произведению электрической постоянной и относительной диэлектрической проницаемости среды, окружающей проводник. внутри цилиндра находится заряд  , где  - поверхностная плотность зарядов. следовательно  и  , т. е. напряженность электрического поля вблизи поверхности заряженного проводника прямо пропорциональна поверхностной плотности электрических зарядов, находящихся на этой поверхности. экспериментальные исследования распределения избыточных зарядов на проводниках различной формы показали, что распределение зарядов на внешней поверхности проводника  зависит только от формы поверхности: чем больше кривизна поверхности (чем меньше радиус кривизны), тем больше поверхностная плотность заряда. вблизи участков с малыми радиусами кривизны, особенно около острия, из-за высоких значений напряженности происходит ионизация газа, например, воздуха. в результате одноименные с зарядом проводника ионы движутся в направлении от поверхности проводника, а ионы противоположного знака к поверхности проводника, что приводит к уменьшению заряда проводника. это явление получило название  стекания заряда. на внутренних поверхностях замкнутых полых проводников избыточные зарядыотсутствуют. если заряженный проводник в соприкосновение с внешней поверхностью незаряженного проводника, то заряд будет перераспределяться между проводниками до тех пор, пока их потенциалы не станут равными.
Присоединяйся к нам!
Зарегестрируйтесь
Уже есть аккаунт? Войти